Spikker (0)

Tallinna Tehnikaülikool - Informaatika - Mobiilsete juurdepääsuvõrkude plaanimine

5 VÄGA HEA

Esitatud küsimused

Mida kõrgem on EIRP väärtus, seda kvaliteetsem on sidetrakt. suunal GPRS korral ?
Milline on GPRS andmeedastuskiirus C/I=13dB juhul ?
Milline on distants tugijaama ja mobiili vahel ?

Elektromagnetväli materjalis. Levimine vabas ruumis.
Elektromagnetväli materialis
Maxwelli teise võrrandi saab juhul
kirja panna
kus
on materiali kompleksne dielektriline läbitavus. Suurus
nim suhteliseks juhtivuseks. Materialis levimisel asendatakse valemites vaba ruumi levikonstant
komplekse levikonstandiga (ka faasikonstant) .
Materiali normeeritud lainetakistus avaldub:
Elektri- ja magnetvälja vektorid avalduvad:
Kui laine läbib materiali, siis mõjub talle sumbuvus
ning faasinihet .
Mõned näited:
Juhtiv material.
Kui
, siis . Juhi sees on sumbuvus väga suur ning laine väheneb kiiresti. Kaugust, mille jooksul laine amplituud väheneb e võrra nimetatakse pinna sügavuseks. Tegur
Ideaalse juhi korral , järelikult .
Dielektrik .
Sel juhul , levikadu materialist on väga väike ja võib arvestamata jätta:
kus n>1 on materiali murdumistegur.
Madala kaoga dielektrik
Dielektrik klassifitseeritakse madala kaoga olevaks, kui . Sel juhul faasikonstanti
saab avaldada: ,
kus on materiali lainetakistus. Sellisesse dielektriku pinda tungimise sügavust saab avaldada sarnaselt juhiga :
Näiteks mereveel , ,
900MHz juures ()
.r
Levimine vabas ruumis
Keskkonna mõju kirjeldamiseks võrreldakse reaalselt vastu võetud signaali teoreetiliselt vabas ruumis levinud signaaliga.
Defineerime järgmised mõisted:
Pt – saateantenni sisenev võimsus
Pr0-vastuvõtuantenni poolt vabas ruumis vastu võetav võimsus
d – saate- ja vastuvõtuantenni vaheline kaugus
- levi hilistus, ,
Gt- saateantenni võimendus
Gr – vastuvõtuantenni võimendus
Vabas ruumis avaldub vastuvõetud võimsus Friisi valemiga:
Vaba ruumi kadu L0 on defineeritud kui
tingimusel . L0 sõltub ainult laine sfäärilisest levimisest ruumis ja avaldub:
Sageli vaadeldakse vastuvõetud võimsuse asemel elektrivälja tugevust kaugusel d.:
Võimsustihedus kaugusel d on: . Vastuvõtukohas oleva võimsustihedus ruutkeskmine elektrivälja tugevusega E0 avaldub . Võrdsustades need 2 avaldist ja asendades , saab ruutkeskmiseks elektrivälja tugevuseks
Keskkonna mõju arvestamiseks modifitseeritakse kujule :
kus F on levifaktor, mis defineeritakse .
E – tegelikult vastu võetud elektrivälja tugevus
E0 – vabas ruumis vastuvõetav elektrivälja tugevus.
Levikadu keskonnas L avaldub seega: .
Paljude leviprobleemide lahenduse võtmeks ongi keskonna levifaktori F leidmine.

Tasalaine peegeldumine tasapinnalt. Pinna ebaühtlus.
Tasalaine peegeldumine tasapinnalt
Kadudega mittemagnetilise
tasapinnalise keskkonna ja õhu piirilt peegeldustegurite leidmiseks lahendatakse maxwelli võrrandid ja arvestatakse piiritingimusi. Polarisatsiooni määrab ära elektrivälja vektori tasand, peegeldustegur on määratud peegeldunud elektriväljatugevuse suhtega langevasse elektrivälja tugevusse.
Peegeldustegurid avalduvad Fresnelli peegelduse valemitena:
vertikaalpolarisatsioonile,
horisontaalsele polarisatsioonile.
Graafiliselt esitades (materiali ) :
Pinna ebaühtlus
Peegelduspinna ebaühtlaseks lugemiseks on järgmine kriteerium :
Olgu pinnal ebaühtlus kõrgusega h ja
tähistagu langemissuuna ja pinna vahelist nurka. Olgu

80% sisust ei kuvatud. Kogu dokumendi sisu näed kui laed faili alla