Soojus- ja massilevi (1)

Tallinna Tehnikaülikool - Keeled - Vene keel

1 Hindamata

Punktid

Vene keel - vene keelsed luuletused

Теплопрово́дность — это процесс переноса внутренней энергии от более нагретых частей тела (или тел) к менее нагретым частям (или телам), осуществляемый хаотически движущимися частицами тела (атомами, молекулами, электронами и т. п.). Такой теплообмен может происходить в любых телах с неоднородным распределением температур, но механизм переноса теплоты будет зависеть от агрегатного состояния вещества.
Теплопроводностью называется также количественная характеристика способности тела проводить тепло.
Конве́кция (от лат. convectiō — «перенесение») — вид теплопередачи, при котором внутренняя энергия передается струями и потоками. Существует т. н. естественная конвекция, которая возникает в веществе самопроизвольно при его неравномерном нагревании в поле тяготения. При такой конвекции нижние слои вещества нагреваются, становятся легче и всплывают, а верхние слои, наоборот, остывают, становятся тяжелее и опускаются вниз, после чего процесс повторяется снова и снова. При некоторых условиях процесс перемешиваниясамоорганизуется в структуру отдельных вихрей и получается более или менее правильная решётка из конвекционных ячеек.
Теплово́е излуче́ние — электромагнитное излучение, возникающее за счёт внутренней энергии тела[1]. Имеет сплошной спектр, максимум которого зависит от температуры тела. При остывании последний смещается в длинноволновую часть спектра. Тепловое излучение имеет нагретый металл, земная атмосфера, белый карлик
Конвективный массообмен - массообмен, обусловленный совместным действием конвективного переноса вещества ( массы) и диффузии. Конвективный массообмен между движущейся средой и поверхностью ее раздела с другой средой ( твердым телом, жидкостью или газом) называется массоотдачей.

Стационарная теплопроводность через плоскую стену

Теплопроводность через цилиндрическую стенку:

Теплопроводность через несколькослойную стену. Понятие теплообмена (теплопередачи):
Теплопередача — физический процесс передачи тепловой энергии от более горячего тела к более холодному либо непосредственно (при контакте), либо через разделяющую (тела или среды) перегородку из какого-либо материала. Когда физические тела одной системы находятся при разной температуре, то происходитпередача тепловой энергии, или теплопередача от одного тела к другому до наступления термодинамического равновесия. Самопроизвольная передача теплавсегда происходит от более горячего тела к более холодному, что является следствием второго закона термодинамики

Несколько слойная цилиндрическая стена термическое сопротивление и определение теплопередачи.
Для многослойной (n слоев) цилиндрической стенки полное линейное термическое сопротивление
Теплопередача — физический процесс передачи тепловой энергии от более горячего тела к более холодному либо непосредственно (при контакте), либо через разделяющую (тела или среды) перегородку из какого-либо материала. Когда физические тела одной системы находятся при разной температуре, то происходитпередача тепловой энергии, или теплопередача от одного тела к другому до наступления термодинамического равновесия. Самопроизвольная передача теплавсегда происходит от более горячего тела к более холодному, что является следствием второго закона термодинамики

Теплопроводность через ребристую поверхность
Заданы постоянные значения коэффициентов теплоотдачи на неоребренной поверхности стенки 1, гладкой части оребренной поверхности с и на поверхности ребер р. Заданы геометрические размеры ребер (рис. 2.14) и температуры теплоносителей tF1 и tF2.
kp.c - коэффициент теплопередачи через ребристую стенку при отнесении тепловогб потока к оребренной поверхности, Вт/(м2К).

Коэффициент теплопроводности и средства их разделения по средствам теплопроводности
Способность вещества проводить тепло характеризуется коэффициентом теплопроводности (удельной теплопроводностью). Численно эта характеристика равнаколичеству теплоты, проходящей через образец материала толщиной 1 м, площадью 1 м2, за единицу времени (секунду) при единичном температурном градиенте. Температурная зависимость теплопроводности, как правило, линейный.
Разные материалы имеют разные коэффициенты теплопроводности. Это зависит от многих факторов и, прежде всего, от структуры материала: плотности, температуры, давления и влажности. Наибольшими значениями коэффициента теплопроводности характеризуются металлы и всевозможные сплавы на их основе, а наименьшими – газы. Значения коэффициентов теплопроводности для различных материалов определяются с помощью специальных справочных таблиц.
При проведении инженерных расчетов коэффициент теплопроводности различных материалов играет исключительно важную роль. Так, например, для отопительного прибора, изготовленного с использованием исключительно металлических элементов, то обстоятельство, что металл обладает высокой теплопроводностью, является несомненным достоинством. Но при проектировании трубопровода, предназначенного для подачи горячей воды или пара в отопительную систему любого масштаба, высокая теплопроводность стальных труб становится уже значительным недостатком по причине более чем существенных потерь тепла в ходе транспортировки. В этом случае инженерам-проектировщикам необходимо искать наиболее эффективные меры защиты.
8.Принципы нестационарной теплопроводности
Нестационарные – изменение температуры, т.е. тело напревается или охлаждается . Температура тела зависит от произвольно выбранной точке во времени , а также от его местонахождения.
12. Конвективных теплообмен на плоскую стенку
Конвективный теплообмен, процесс переноса тепла, происходящий в движущихся текучих средах (жидкостях либо газах) и обусловленный совместным действием двух механизмов переноса тепла — собственно конвективного переноса и теплопроводности. Таким образом, в случае К. т. распространение тепла в пространстве осуществляется за счёт переноса тепла при перемещении текучей среды из области с более высокой температурой в область с меньшей температурой, а также за счёт теплового движения микрочастиц и обмена кинетической энергией между ними. В связи с тем, что для неэлектропроводных сред интенсивность конвективного переноса очень велика по сравнению с теплопроводностью, последняя при ламинарном течении играет роль лишь для переноса тепла в направлении, поперечном течению среды. Роль теплопроводности при К. т. более значительна при движении электропроводных сред (например, жидких металлов). В этом случае теплопроводность существенно влияет и на перенос тепла в направлении движения жидкости. При турбулентном течении основную роль в процессе переноса тепла поперек потока играет пульсационное перемещение турбулентных вихрей поперек течения жидкости. Участие теплопроводности в процессах К. т. приводит к тому, что на эти процессы оказывают существенное влияние теплофизические свойства среды: коэффициент теплопроводности, теплоёмкость,плотность.
В связи с тем, что в процессах К. т. важную роль играет конвективный перенос, эти процессы должны в значительной мере зависеть от характера движения жидкости, то есть от значения и направления скорости среды, от распределения скоростей в потоке, от режима движения жидкости (ламинарное течение либо турбулентное). При больших (сверхзвуковых) скоростях движения газа на процессы К. т. начинает влиять распределение давления в потоке. Если движение жидкости обусловлено действием некоторого внешнего побудителя (насоса, вентилятора, компрессора и т.п.), то такое движение называют вынужденным, а происходящий при этом процесс К. т. — вынужденной конвекцией. Если движение жидкости вызвано наличием неоднородного поля температуры, а следовательно, и неоднородной плотности в среде, то такое движение называют свободным или естественным, а процесс К. т. — свободной или естественной конвекцией. На практике встречаются и такие случаи, когда приходится учитывать как вынужденную, так и свободную конвекцию.
Наиболее интересным с точки зрения технических приложений случаем К. т. является конвективная теплоотдача, то есть процесс двух К. т., протекающий на границе раздела двух фаз (твердой и жидкой, твердой и газообразной, жидкой и газообразной). При этом задача расчета состоит в нахождении плотности теплового потока на границе раздела фаз, то есть величины, показывающей, какое количество тепла получает или отдает единица поверхности раздела фаз за единицу времени. Помимо указанных выше факторов, влияющих на процесс К. т., плотность теплового потока зависит также от формы и размеров тела, от степени шероховатости поверхности, а также от температур поверхности и теплоотдающей или тепловоспринимающей среды.
Для описания конвективной теплоотдачи используется формула:
qcт = a(Т0—Тст),
где qcт — плотность теплового потока на поверхности, вт/м2; a — коэффициент теплоотдачи, вт/(м2·°С);T0 и Тст — температуры среды (жидкости или газа) и поверхности соответственно. Величину T0 —Тстчасто обозначают DТ и называется температурным напором. Коэффициент теплоотдачи a характеризует интенсивность процесса теплоотдачи; он возрастает при увеличении скорости движения среды и при переходе от ламинарного режима движения к турбулентному в связи с интенсификацией конвективного переноса. Он также всегда больше для тех сред, у которых выше коэффициент теплопроводности. Коэффициент теплоотдачи существенно повышается, если на поверхности происходит фазовый переход (например, испарение или конденсация), всегда сопровождающийся выделением (поглощением) скрытой теплоты. На значение коэффициент теплоотдачи сильное влияние оказываетмассообмен на поверхности.
Основной и наиболее трудной проблемой в расчётах процессов конвективной теплоотдачи является нахождение коэффициента теплоотдачи a. Современные методы описания процесса К. т., основанные на теории пограничного слоя, позволяют получить теоретические (точные или приближённые) решения для некоторых достаточно простых ситуаций. В большинстве же встречающихся на практике случаев коэффициент теплоотдачи определяют экспериментальным путём. При этом как результаты теоретических решений, так и экспериментальные данные обрабатываются методами подобия теории и представляются обычно в следующем безразмерном виде: Nu = f (Re, Pr) — для вынужденной конвекции иNu = f (Gr, Pr) — для свободной конвекции,
где Nu = — Нуссельта число,— безразмерный коэффициент теплоотдачи (L — характерный размер потока, l — коэффициент теплопроводности); Re = — Рейнольдса число, характеризующее соотношение сил инерции и внутреннего трения в потоке (u — характерная скорость движения среды, u — кинематический коэффициент вязкости); Pr = — Прандтля число, определяющее соотношение интенсивностей термодинамических процессов (a — коэффициент температуропроводности); Gr = Грассхофа число, характеризующее соотношение архимедовых сил, сил инерции и внутреннего трения в потоке (g — ускорение свободного падения, b — термический коэффициент объёмного расширения).
13. Понятие гидродинамического и теплового пограничного слоя.
Гидродинамический пограничный слой- это слой, где градиент скорости по нормали к поверхности твёрдого тела велик.
Тепловой пограничный слой — это слой жидкости у стенки, в пределах которого температура изменяется от значения, равного температуре стенки, до значения, равного температуре жидкости вдали от тела.
14. При расчёте конвективной теплопередачи используют похожие числа.
15. Естественная или термогравитационная конвекция.
Естественная конвекция - возникает в веществе самопроизвольно при его неравномерном нагревании в поле тяготения. При такой конвекции нижние слои вещества нагреваются, становятся легче и всплывают, а верхние слои, наоборот, остывают, становятся тяжелее и опускаются вниз, после чего процесс повторяется снова и снова.
16. Конвективный теплообмен при течении жидкости в трубах и каналах.
Viskoosne voolamine Re Turbulentne voolamine (keeristega) :
Parandustegur hüdrodünaamilisele algosale:
17. Конвективный теплообмен в пучках труб.
malekorras kimp C=0,41 ja n=0,6
koridoorne kimp C=0,26 ja n=0,65
18. Конвективный теплообмен вокруг одной трубы.
19. Теплообмен при конденсируемой среде. Soojuslevi keskkonna kondenseerumisel.
20. Понятие
21. Теплообмен окружающей среды при кипении. Режимы кипения.
kriitiline soojuskoormus vee keemisel suures mahus arvutatakse valemiga
* - mulli
Re*kr=68Ar4/9 *Prk-1/3
Kus Archimedese arv: Ar=( l*3 / υ2 )*(ρ´ - ρ“/ ρ“ )
Kriitiline Reynoldsi arv: Re*kr=qkr*l */(rρ“υ)
Nu=C*Re*n*Pr1/3
Kui Re*0,01, siis C=0,0625; n=0,5
Kui Re*>0,01 siis C=0,125; n=0,65
22. Теплопередача
23. Классификация теплообменников и их типы. Система уравнений при расчёте теплообменника.
Классификация теплообменников довольно обширна. По принципу передачи тепла можно выделить две основные группы:

поверхностные - разделяют на рекуперативные и регенеративные.

(В рекуперативных устройствах теплообмен между двумя средами происходит через тонкие, но достаточно твердые стенки. Как правило, в качестве материала для стенок используется метал.
В регенеративных теплообменниках процесс передачи тепла так же происходит через специальные стенки, однако горячее и нагреваемое вещество соприкасаются с поверхностью нагрева поочередно.)

смесительные теплообменники.

Все теплообменные аппараты можно классифицировать по типу устройства: с трубчатой поверхностью нагрева, с плоской поверхностью нагрева и с поверхностью нагрева, образованной стенками аппарата.
(Среди теплообменников с трубчатой поверхностью нагрева выделяют погружные, оросительные, «труба в трубе», кожухотрубные.)
Küttepinnata soojusvahetites ülekantav soojushulk avaldub võrrandiga:
Q=αV∆t V ( W)
αV - mahuline soojusülekande tegur W/(m3*K)
∆t – keskmine temp vahe soojuskandjate vahel K
V- soojusvaheti maht m3
Kuumutav soojuskandja :
Kuumutatav soojuskandja:
24. Понятие средняя логарифмическая разность температур.

Keskmine temperatuuride vahe: K

25. Päri- ja vastuvoolu soojusvahetid, nende võrdlus

Keskkondade lõpptemperatuurid pärivoolu korral:

ja
kus
C1,C2 – soojuskandjate kulu soojusmahtuvused W/K

Soojuskandjate lõpptemperatuurid vastuvoolu korral

ja
kus
PLUS joonised lk 41 ( Soojus - ja massilevi I osa. Põhikursus)

.DOC Laadi alla originaalfail 12 lk · .doc · 13 allalaadimist

Vasakule

Paremale

Soojus- ja massilevi #1

Soojus- ja massilevi #2

Soojus- ja massilevi #3

Soojus- ja massilevi #4

Soojus- ja massilevi #5

Soojus- ja massilevi #6

Soojus- ja massilevi #7

Soojus- ja massilevi #8

Soojus- ja massilevi #9

Soojus- ja massilevi #10

Soojus- ja massilevi #11

Soojus- ja massilevi #12

50 punkti Autor soovib selle materjali allalaadimise eest saada 50 punkti.

~ 12 lehte Lehekülgede arv dokumendis

2014-06-01 Kuupäev, millal dokument üles laeti

13 laadimist Kokku alla laetud

1 arvamus Teiste kasutajate poolt lisatud kommentaarid

moonika93 Õppematerjali autor

Kontrollitud

PDF

TXT

vastused eksamile (vene keeles)

keskmine temp vastuvoolu lõpptemperatuurid voolamine soojushulk soojuskoormus massilevi

Sarnased õppematerjalid

Soojus- ja massilevi I vastused

Soojus- ja massilevi I vastused

II I I C2 k*F C1 - 1- C1 C2 1- e kus X = k *F C1 C - 1- C1 C2 1- 1 e C2 PLUS joonised lk 41 (Soojus- ja massilevi I osa. Põhikursus) 24. Soojuskiirguse mõiste ja spektripiirkond - Soojuskiirgus on kehade poolt kiiratav, temperatuurist sõltuv elektromagnetkiirgus. Spektripiirkond mingi lainepikkuse vahemik, mis omab kindlat valgusspektrit. 0,4....0,8*10-3mm on nähtav valgus Ultraviolettkiirguse piirkond, nähtava valguse piirkond, lähisinfrapunane piirkond, infrapunapiirkond, mikrolainepiirkond ja raadiolainepiirkond. 25. Kiirgusseadused

Soojusfüüsika

Soojusvaheti

Soojusvaheti

2 1. SISSEJUHATUS Keemiatööstuses on laialt levinud sellised soojuslikud protsessid nagu vedelike ja gaaside soojendamine ning jahutamine ja aurude kondenseerimine, mida viiakse läbi soojusvahetusaparaatides. Sõltuvalt soojuse üleandmise viisist jagunevad soojusvahetid 2 gruppi: - pindsoojusvahetid soojus kantakse ühelt keskkonnalt teisele läbi keskkondi eraldava vaheseina; - segunemissoojusvahetid soojus kantakse üle keskkondade otsesel kokkupuutel. Laialdaselt on levinud erineva konstruktsiooniga pindsoojusvahetid. Üheks selliseks on toru-torus tüüpi soojusvaheti, mis koosneb mitmest omavahel järjestikku ühendatud toruelemendist. Toruelement koosneb kahest kontsentrilisest teineteise sisse paigutatud torust. Üks soojuskandjatest liigub sisemises torus, teine kahe toru vahelises ruumis. Tänu suhteliselt väikesele vabale ristlõikepindalale sisemises torus ja torudevahelises

PROTOKOLL SOOJUSVAHETI

PROTOKOLL SOOJUSVAHETI

TALLINNA TEHNIKAÜLIKOOL Keemiatehnika instituut Laboratoorne töö õppeaines Keemiatehnika alused SOOJUSVAHETI Tallinn 2015 KATSESEADME KIRJELDUS TE 1 16x1,2 mm TE 9 2 7 50 mm TE 6 34x2,6 mm TE 6 5 5 TE TE 3 4 4 7 TE

Soojustehnika - küsimused vastustused

Soojustehnika - küsimused vastustused

Entroopia on vastastikustest muundumistest. Termodünaamika hõlmab ekstensiivne suurus. Entroopia kui olekufunktsiooni väärtuse mehaanilisi, soojuslike, elektrilisi, keemilisi, elektromagnetilisi ja määravad kaks meelevaldset olekuparameetrit. Gaasi entroopia muid nähtuseid. Tehnilise termodünaamika põhi ülesanne on väärtus normaaltingimustel loetakse nulliks. teoreetiliste aluste loomine, soojusmootorite, soojusjõu seadmete, soojus transformaatoritele. 4. Isohooriline protsessiks nim. sellist protsessi, kus Termodünaamilise süsteemi all mõistetakse kehade kogu, termodünaamilise süsteemi soojuslikul mõjutamisel selle maht mis võivad olla nii omavahel kui ka väliskeskkonnaga ei muutu. (v=const, dv=0). p1v1=RT1; p2v2=RT2—erimaht=> energeetilises vastumõjus. p1/T1*v=R=p2/T2*v => p1/p2=T1/T2

Boileri arvutus

Boileri arvutus

Eesti Maaülikool VLI Toiduteaduse ja toiduainete tehnoloogia osakond VEEBOILERI SOOJUSLIK JA HÜDRAULILINE PROJEKTARVUTUS Praktiline töö nr 5 Koostas: Gerda Niilo Juhendas: Tauno Mahla Tartu 2010 1. Sissejuhatus Töö eesmärgiks on välja selgitada veeboileri kaod tootmise liinis,peamised ehituslikud näitajad, küttepinna arvutused ja veel välja tuleb selgitada pumba tootmisvõimsus. Need kõik andmed on olulised kui planeerida tootmisliini või ükskõik , kus kasutatakse veeboilerit. Veebolieri töö ülesanne on 25 kraadine vesi, mis pumbatakse boilerisse, üles soojendada 80kraadini. Selleks tehakse vajalikud arvutused, võttes arvesse vee füüsikalised omadused, vee voolukiirus aparaadis, aparaadi soojuskoormus, auru kulu antud protsessi läbiviimiseks, sooju

Tööstuslikud protsessid

Nimetu

Nimetu

90 965,3 1,009 0,585 0,326 1,95 95 961,8 1,009 0,586 0,310 1,85 100 958,3 1,010 0,587 0,295 1,75 9 Tabel 3. Küllastunud auru omadused Temperatuur Rõhk Erimaht Entalpia Aurustumis- t, °C p, ata v, m3/kg (soojasisaldus) soojus i, kcal/kg r, kcal/kg 20 0,0238 25 0,0323 30 0,0433 35 0,0573 40 0,0752 19,55 613,5 573,5 45 0,0977 15,28 615,7 570,7 50 0,1258 12,05 618,0 568,0 55 0,1605 9,589 620,0 565,2

Kategoriseerimata

Torukimp soojusvaheti

Torukimp soojusvaheti

TALLINNA TEHNIKAÜLIKOOL Keemiatehnika instituut Õppeaine KAT3182 Keemiatehnika alused -- projekt SOOJUSVAHETUSSEADME EELPROJEKT Üliõpilane: Laura Freivald Juhendaja: Inna Kamenev Kood: 142642KATB Esitatud: 10.05.2017 Tallinn 2017 Sisukor Sissejuhatus.................................................................................................................................4 Tehnoloogiline osa......................................................................................................................5 Tehnoloogiline skeem ja selle kirjeldus..................................................................................5 Soojusvaheti skeem ja selle iseloomustus...............................................................................5 Soojusvaheti materjali- ja soojusbilansid......................

Keemiatehnika alused

Veeboileri soojuslik ja hüdrauliline projektarvutus

Veeboileri soojuslik ja hüdrauliline projektarvutus

Joonis 2. Liini asendiskeem 10.5 Veepumba vajalik võimsus G  Hap  Hsum  N  1,2 ; kW 3600  102    – pumba kasutegur = 0,65. N = (18000 * (16,63 + 19,594) / 3600 * 102 * 0,65) * 1,2 = 652032 / 238680 * 1,2 = 3,27 kW Lisa 1 Küllastunud auru omadused Temperatuur Rõhk Erimaht v, Entalpia Aurustumis- t, C p, ata m3/kg (soojasisaldus) soojus i, kcal/kg r, kcal/kg 20 0,0238 25 0,0323 30 0,0433 35 0,0573 40 0,0752 19,55 613,5 573,5 45 0,0977 15,28 615,7 570,7 50 0,1258 12,05 618,0 568,0

Rohkem sarnaseid

Meedia

Vasakule

Paremale

4. Те

3. Те

5. Н

Kommentaarid (1)

eezz profiilipilt

eezz:

13:05 24-01-2016

Kõik kommentaarid

.DOC Laadi alla originaalfail 12 lk

Info

K & V
Mäng
Eraõpetajad
Meist
Kuidas saada punkte?
KKK
Reklaam
Uudistevoog
Sitemap

Kontakt

Saada kiri
kiri

annaabi.ee
Telefon: +372-569-80010
Aadress: Tiskrevälja 33, Tallinn
OÜ LOLSOL. Registrikood: 11450433
Kasutustingimused
Privaatsustingimused

Sõnastikud

Inglise Soome Saksa Vene Hispaania Prantsuse Rootsi Itaalia Ladina Taani Esperanto

Püsiühendus(es)

Sellel veebilehel kasutatakse küpsiseid. Kasutamist jätkates nõustute küpsiste ja veebilehe üldtingimustega Nõustun