ei olekski. Samal põhjusel on kuulda meetrise läbimõõduga puutüve taga asuva inimese häält, sest puutüve läbimõõt on väiksem hääle lainepikkusest. Kui see inimene paikneks teisel pool suurt maja, siis tema häält kuulda ei oleks, kuna maja mõõtmed ületavad tunduvalt hääle lainepikkust ja sellepärast hääl teisele poole maja ei levi. Täpsemalt käsitleme difraktsiooninähtust optikakursuses. 8.5 Lainevõrrand tasalaine korral. Lainete superpositsiooni printsiip Vaatleme tasalaine levikut väga väikese sumbuvusega elastses keskkonna, mis levib x-telje sihis. Siis võime valemis (8.7) võtta sumbuvusteguri esimeses lähenduses võrdseks nulliga ja kirjeldada võnkuva keskkonnaosakese hälvet lihtsustatult (r , t ) = A0 cos( t - kx + 0 ) . (8.14a) Arvutame siit teised tuletised nii aja kui ruumikoordinaadi x järgi: 2
ei olekski. Samal mal põhjusel on kuulda meetrise läbimõõduga puutüve taga asuva inimese häält, sest puutüve läbimõõt on väiksem hääle lainepikkusest. Kui see inimene paikneks teisel pool suurt maja, siis tema häält kuulda ei oleks, kuna maja mõõtmed ületavad tunduvalt hääl hääle lainepikkust ja sellepärast hääl teisele poole maja ei llevi. Täpsemalt käsitleme difraktsiooninähtust optikakursuses. 8.5 Laine levimiskiirus elastses keskkonnas Käesolevas peatükis tuletame valemi helikiiruse arvutamiseks elastses keskkonnas. Selleks vaatleme elastset varrast pikkusega ja ristlõikepindalaga . Varda materjali tihedus on ja elastsusmoodul (vt. alljärgnev joonis). Kui varda vasakpoolsele otsale anda an vasakult ult poolt löök, hakkab selle tõttu tekkinud häiritus liikuma parempoolse otsa suunas kiirusega v , mis ongi helikiirus varda materjalis
annaabi.ee 
