2 4 Kaksikmurdvasse materjali sisenenud kiir olles risti peapingete 1 ja 3 sihtidega ning lineaarselt polariseeritud optilise telje o suhtes 45 all, siis sisenenud kiir jaotub tavaliseks ja ebatavaliseks kiireks (o- ja e-kiireks). 31 Tavalise ja ebatavalise kiire elektrivektorid on risti. [10]. Tavalise ja ebatavalise kiire elektrivektorid võnguvad peapingete 1 ja 3 sihis ning kanduvad edasi erinevate kiirustega. Peapingetelgede asend o- ja e-kiirte kiiruste erinevus on võrdeline peapingete erinevusega. o- ja e-kiire lainefrontide lahknemise tõttu tekib faasivahe kahe kiire vahel, mis suureneb edasiliikumisel piki peale langeva valguse kulgemisteed. [10] Tulemusena muutub peale langeva kiirguse polarisatsiooni olek kaksikmurdvas keskkonnas ja koos sellega ka hajunud valguse intensiivsus I S .
levimissuuna kui telje suhtes. Reeglina ongi polarisatsioon ristlaine telgsümmeetria rikkumine levimissuuna suhtes. Laineid, kus esineb mingi eelistatud võnkumiste suund, nimetatakse polariseerituiks. Polariseerida saab ainult ristlaineid! Füüsikas eristatakse järgmisi polarisatsiooni liike: 1. Lineaarne polarisatsioon 2. Elliptiline polarisatsioon 3. Ringpolarisatsioon Lineaarselt polariseeritud valguse puhul võnguvad kõikide valguslainete elektrivektorid samas sihis. Tasandit, mis on määratud valguslaine levimissuuna (kiire) ja elektrivektori võnkesihiga, nim polarisatsioonitasandiks, sellisel polarisatsioonil tekib tasalaine. 31 Elliptiliselt või ringpolariseeritud valgusest räägitakse juhul, kui valguse levimise suunas vaadates elektrivektori otspunkt joonistab ellipsi või ringi.
annaabi.ee 
