suhtes liikumist kiirusega v 02 . Sellisel juhul saame eelmisse valemisse asendades 2m1 ( v 01 - v02 ) v 2 - v 02 = . m1 + m 2 Viies kiiruse v 02 teisele poole ja teisendades murrud ühisele nimetajale, saame pärast sarnaste liidetavate koondamist 2m1v01 + (m2 - m1 )v02 v2 = . (5.36) m1 + m2 Analoogiliselt saame näidata, et sümmeetriakaalutlustel 2m2 v02 + (m1 - m2 )v01 v1 = . (5.37) m1 + m2 Käsitleme veel mõningaid erijuhte 1. Võrdmassiliste kehade põrge, m1 = m2 . Valemitest (5.36) ja (5.37) järeldub, et sel
= . + Kui kehade algkiirused ei ole samas sihis, siis tuleb kiiruste arvväärtuste asemel võtta kiirused kui vektorid. Seega üldjuhul avalduvad pärast absoluutselt elastset põrget kehade lõppkiirused r r r r r 2m2 v02 + ( m1 − m2 )v 01 r 2m1v01 + ( m2 − m1 )v 02 v1 = , v2 = . (5.36) m1 + m2 m1 + m2 Süsteem (5.36) esitub projektsioonides kujul 2m2 v 02 x + ( m1 − m2 )v 01 x 2m1v01 x + ( m2 − m1 )v 02 x v1 x = , v2 x = . (5.37)
annaabi.ee 
