aktivatsioonienergia W. Valemist [6] - W 1 - W 1 ln R 1 = ln R o + , ln R 2 = ln R o + 2k T1 2k T2 . Lahutades esimesest avaldisest teise ja teisendades, saame 2kT1T2 R 1 W = ln T2 - T1 R 2 [7] Metalli takistuse temperatuuritegur: R1 - R 2 = R 2 t1 - R1t 2 Metalli takistus 0o C juures: R1 Ro = 1 + t1 Pooljuhi takistuse temperatuurisõltuvuse lähendussirge võrrandi kordaja: W ln R 1 - ln R 2 = 2k ln R 2 ln R 1 - T1 T2 Pooljuhi omajuhtivuse aktivatsioonienergia: 2 k T1 T2 R 1 W = ln T2 - T1 R2
Kirjutame võrrandi (10) gaasi mõlema oleku kohta: p1v1 = 2/3(NT1) ja p2v2 = (NT2) Jagades võrduste paremad ja vasakud pooled, saame p1v1/p2v2 = T1/T2 Siit saame Boyle-Maryotte-Gay-Lussaci ühendatud seaduse: p1v1/T1 = p2v2/T2 (19) Kui võrrandis (19) konstantseid suurusi tähistada R1, mida me nimetame gaasi erikonstandiks ja viies selle arvestatuna 1 kg gaasile, saame pv/T = R1 või pv = R1T (20) Võrrand (20) määratleb ideaalgaasi oleku ja on kasutatav tema tasakaaluoleku puhul. Ta seob kolme põhiparameetrit ja teades neist kahte, saame leida kolmanda. Esmakordselt esitas selle võrrandi prantsuse füüsik Clapeyron. Clapeyron sai selle Boyle-Mayrotte ja Gay-Lussaci seaduste alusel. Ta ei kasutanud oma võrrandis Avogadro seadust. Et seda võrrandit (20) kasutada mingi gaasi kohta, peame teadma tema omadusi ja määrama R suuruse, mis oleneb
annaabi.ee 
