Füssi küsss 16-30 18. Kondensaatorite jadaühenduse valemi tuletus. Olgu üksik keha mahtuvusega C, laenguga q ja potentsiaaliga . Suurendame keha laengut dq võrra. Toome selle lõpmatusest keha pinnale. Selleks tuleb teha välist tööd elektriväljajõudude vastu. Selleks, et laadida keha 0 kuni tuleb teha tööd A. Töö võrdub samadimensionaalse avaldisega, mis ei sisalda töö tegemise parameetreid, vaid keha seisundit iseloomustavaid suurusi. Keha kannab energiat. Pole veel selge, kus see energia on lokaliseeritud. - Kehade süsteemi energia. Vaatame kaht ainepunkti kaugusel r ja laengutega q1 ja q2 Kumbki keha omab teise elektriväljas potentsiaalset energiat. Potentsiaalid tekitatakse vaadeldavas kohas teise laengu poolt kaugusel r. 21. Kasutades seost tuletage laetud kondensaatori energia ja elektrostaatilise välja energiatiheduse valem. - Laetud kondensaatori energia 2...
R I E∗l∗S I= ρ∗l l 1 = j= E=σ∗E ⇒ ⃗j =σ∗E S ρ Defineerime liikuvuse. See on laengukandja kiirus, mille see omandab ühikulises väljas. u ⃗ ⃗j=e∗n∗⃗u μ= ⇒ j=e∗n∗μ∗⃗ E E Üldjuhul mõlemamärgiliste laengukandjate puhul ja arvestades elektroneutraalsust. −¿ ¿ + ¿+ μ ¿ μ ∗⃗ E ⃗j=e∗n∗¿ σ =e∗n∗μ Joonistage antud vooluringi potentsiaali kvalitatiivne diagramm lugedes punkti A potentsiaali nulliks. Lähtudes üldistatud Ohm’ seadusest tuletage Krichoffi teine reegel. Joonistage ka selgitav skeem I 1∗R1=φ 1−φ2 + E1 Olgu meil keerulisest ahelast eraldatud kinnine vooluahel nagu joonisel: Valime väljaeraldatud kinnises
annaabi.ee 
