-rao'o" v : Y r$fl"'Ll 9't?i' *--e et 'r r 'd ?5 s'c 4 T 'L e' i -- "x d ., *e -l|:nqt 6.V :t t'o&oy -utd 9c - .'l' =Evd V v ",$ll --stdv il
on parajasti võrdne korrutisega vt (Mehaanika kursuse valem s=vt), siis jõuavad kõik silindris sisalduvad laengukandjad aja t jooksul juhtmelõigust läbi tagumise otsapinna väljuda. Laengukandjatel, mis on tagumisele otsale lähemal kui l, kulub selleks mõistagi seda vähem aega, mida väiksem pikkus neil läbida tuleb, aga aja t jooksul väljuvad kõik N laengukandjat. Nende kogulaeng on Nq, kus q on ühe laengukandja laeng. Voolutugevuse definitsiooni I=qtI=qt, põhjal saame, et I=Nqt. järelikult on Lorentzi jõu vektori pikkus esitatav kujul: FL=IlBsinN=NqltNBsin=qvBsinFL=IlBsinN=NqltNBsin=qvBsin, kuna juhtmelõigu pikkuse l ja laengukandjal selle läbimiseks kulunud aja t suhe võrdub laengukandja suunatud liikumise kiirusega v. Niisiis mõjub laengut q omavale ja kiirusega v liikuvale osakesele magnetväljas induktsiooniga B Lorentzi jõud FL=qvBsin kus on nurk osakese liikumissuuna (kiirusvektori) ja magnetvälja suuna (B-vektori) vahel
W### *#nRqRI
'gzO|Gu#6vN
2DY@##n$w ?Y|yf*
#Hdtmgkw$#p#n #Q&#PF{
%&#gos%w #,ew##r8#by- [tlU!#s
Gq>^O#j"6?uP^###z|kS#OX| u#p#85S#'#M!
###y#Nx%4Zm0K~|#4Q^G#`)
~]je#I#* (d @V#< 5p7GW[dI
p#03[|r s%B<#.#4a#
#>#+#K$#4#z##Vg### #T#, #q|
L##F/ 7"#2h .=# rcF$#O p#
*#Fq89#>#lk~#02:#`C#.FW#?
*8#sqF2dl#>`#m^
yjBtH- d+1rO9+O#]Qe9&# q#[/###
2'>&b##| ?Dh#?Rs#M.N*
]/J 5h#>}0 #gS` &###*U]
#K3 C #Xg. a#?#M8#?¡#fk#O#,N I
oG##M&gs#NqT#~##_#!USQ[M"#@U#$7|
:|NH^r"E,K*cdYM<#?Zo
%,ib`z)'=}W,Tcl71#w#T0# ?r32#
qP9,>Cc0@d n# ?##[#*;##2QE[B
8E#MC#'t[GqR:u-
SFbTg=*gIVExMXY
#F>?#F:|x#8st#zV#HaJH$rY"v#
Mta3V8Hgf ?XoS##iV##H%L##zr$r:
dED HA16at{VEOsQ[|#x<:q#- 8w_ 2
8#$L}q+J}W4##7LCO]d#<Ó#'>¹$#d)##{
(EmA#Z.4#ivmZ ##y>
#&E#b?a?#m?q#'?_#?'[
&(9##/Uiai&8`r*## vgm#^/#g7#
"y³#O#Q/.l#3#d
jm
#q>Rc
annaabi.ee 
