ühikjõu suunale vastupidine 11.18. Milliseid võimalusi teate Mohr'i integraali väärtuste arvutamiseks? *katkevate funktsioonidega integreerimisvahemik 0 ... l jagatakse pidevate funktsioonidega vahemikeks: x = l1 ... l2, kus M = M2(x) ja m = m1(x) jne. * vahemiku integraal on osavahemike integraalide summa: Näitab kui palju mingis punktis on varras väändes 11. PAINDEDEFORMATSIOON 11.19
epüür m(x); · saadud paindemomentide funktsioonid viiakse Mohri l Mm integraali, mille väärtus võrdubki otsitava siirdega (antud sihis): v = EI dx : 0 katkevate funktsioonidega x = 0 ... l1, kus M = M1(x) ja m = m1(x); integreerimisvahemik 0 ... l x = l1 ... l2, kus M = M2(x) ja m = m1(x); jagatakse pidevate x = l2 ... l3, kus M = M3(x) ja m = m2(x); funktsioonidega vahemikeks: vahemiku integraal on osavahemike integraalide summa: 1
Järgmiseks arvutame potentsiaalide vahe plaatide vahel. Alapunktis (10.6) näitasime, et kui sooritada elektriväljas, mille tugevus on , lõpmata väike nihe , siis potentsiaal muutub sellel nihkel lõpmata väikese suuruse =− ⋅ võrra (valem (10.10)). Lõplikule nihkele 13 vastav potentsiaali muut tuleb järelikult arvutada integraalina Δ = − ⋅ , kus integreerimisvahemik on alguspunktist lõpp-punktini. Kondensaatori ühelt plaadilt teisele liikumisel saaksime seega potentsiaali muudu Δ = − ⋅ , kus d on plaatidevaheline kaugus. Arvestame veel, et kondensaatori plaatide vahel on elektrivälja jõujooned plaatidega risti (suunatud positiivselt plaadilt negatiivsele), mistõttu negatiivselt plaadilt positiivsele liikudes ↑↓ ja skalaarkorrutise võib asendada tavalise korrutisega (võetuna
annaabi.ee 
